Reprezentarea schematică a interfeței dintre o polarizare dielectrică care păstrează oglinda anizotropă și un cristal lichid colesteric.

gratuite

(a) Indicele reflectiv efectiv (verde) în funcție de adâncimea z a structurii stratificate și intensitatea locală normalizată | E | 2 din starea Tamm optică chirală (roșu). (b) Spectrele de transmisie pentru polarizări circulare care coincid (roșu) cu și opuse (albastru) față de manevrabilitatea colestericului: indicii de refracție ai fasciculului obișnuit și extraordinar pentru oglinda anizotropă (PPAM) și cristalul lichid colesteric (CLC ) coincid și corespund valorilor comune pentru cristalele lichide nematice din seria cianobifenilului: nu = 1,45, ne = 1,7. Lungimea de undă din centrul spațiului de bandă al ambelor cristale este λ g c = λ g p = 1 μ m. PPAM este format din 30 de straturi cu grosimea totală 30/2 (n o p + n e p) ≈ 4,76 μ m. Un strat CLC are 8 pasuri elicoidale cu grosimea totală 8 · 2/(n o c + n e c) ≈ 5,08 μ m.

(a) Spectrele de transmisie la schimbarea pasului elicei CLC și a deplasării frecvenței centrului bandgap-ului său ω g c: Frecvența centrului bandgap-ului PPAM este ω g p = c o n s t. La ω g c/ω g p = 1, parametrii corespund cu Figura 1. Unghiul dintre axele optice ale PPAM și CLC la interfață are valorile în intervalul π/4 ≤ φ ≤ 5 π/4 cu pasul π/10. (b) Curbele de dispersie ale stării Tamm optice chirale (COTS): Axele sunt aceleași ca în Figura 3a. În zona de suprapunere a spațiilor de bandă, soluțiile ecuației (8) sunt date luând în considerare ecuațiile (1) - (5) pentru mediile finite - culoare roșie și ecuațiile (6) și (7) pentru semi-infinit media - culoare albastră. Liniile verzi drepte denotă limitele bandgap.

Lățimea spectrală normalizată a liniei Δ ω/ω a COTS la schimbarea (a) contrastului nu/ne și (b) numărul de perioade N atât pentru PPAM, cât și pentru CLC: teoria modului cuplat este confirmată de metoda matricei de transfer Berreman . În Figura 4 a, numărul de perioade este N = N p = N c = 15, iar în Figura 4 b, contrastul este n o p/n e p = n o c/n e c = 0,86 ≈ 1,45/1,7. În ambele cazuri, centrele bandelor PPAM și CLC coincid: ω g p = ω g c .

Abstract

Reprezentarea schematică a interfeței dintre o polarizare dielectrică care păstrează oglinda anizotropă și un cristal lichid colesteric.

(a) Indicele reflectiv efectiv (verde) în funcție de adâncimea z a structurii stratificate și intensitatea locală normalizată | E | 2 din starea Tamm optică chirală (roșu). (b) Spectrele de transmisie pentru polarizări circulare care coincid (roșu) cu și opuse (albastru) la manevrarea colestericului: indicii de refracție ai fasciculului obișnuit și extraordinar pentru oglinda anizotropă care păstrează polarizarea (PPAM) și cristalul lichid colesteric (CLC) ) coincid și corespund valorilor comune pentru cristalele lichide nematice din seria cianobifenilului: nu = 1,45, ne = 1,7. Lungimea de undă din centrul spațiului de bandă al ambelor cristale este λ g c = λ g p = 1 μ m. PPAM este format din 30 de straturi cu grosimea totală 30/2 (n o p + n e p) ≈ 4,76 μ m. Un strat CLC are 8 pasuri elicoidale cu grosimea totală 8 · 2/(n o c + n e c) ≈ 5,08 μ m.

(a) Spectrele de transmisie la schimbarea pasului elicei CLC și a deplasării frecvenței centrului bandgap-ului său ω g c: Frecvența centrului bandgap-ului PPAM este ω g p = c o n s t. La ω g c/ω g p = 1, parametrii corespund cu Figura 1. Unghiul dintre axele optice ale PPAM și CLC la interfață are valorile în intervalul π/4 ≤ φ ≤ 5 π/4 cu pasul π/10. (b) Curbele de dispersie ale stării Tamm optice chirale (COTS): Axele sunt aceleași ca în Figura 3a. În zona de suprapunere a spațiilor de bandă, soluțiile ecuației (8) sunt date luând în considerare ecuațiile (1) - (5) pentru mediile finite - culoare roșie și ecuațiile (6) și (7) pentru semi-infinit media - culoare albastră. Liniile verzi drepte denotă limitele bandgap.

Lățimea spectrală normalizată a liniei Δ ω/ω a COTS la schimbarea (a) contrastului nu/ne și (b) numărul de perioade N atât pentru PPAM, cât și pentru CLC: teoria modului cuplat este confirmată de metoda matricei de transfer Berreman . În Figura 4 a, numărul de perioade este N = N p = N c = 15, iar în Figura 4 b, contrastul este n o p/n e p = n o c/n e c = 0,86 ≈ 1,45/1,7. În ambele cazuri, centrele bandelor PPAM și CLC coincid: ω g p = ω g c .